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Particle Physics, Third Edition (Manchester Physics Series) - download pdf or read online

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1 haben wir festgestellt, dass sich die Resultierende R zweier Kr¨afte F 1 und F 2 aus der Parallelogrammkonstruktion ergibt. Sie entspricht der Vektoraddition R = F1 + F2 . 15) Betrachten wir eine r¨aumliche zentrale Kr¨aftegruppe aus n Kr¨aften (Abb. h. genau wie bei der ebenen Kr¨aftegruppe als Vektorsumme aller n Kr¨afte: R= Fi . 12) durch ihre Komponenten F ix , F iy , F iz dar, so erhalten wir R = Rx ex + Ry ey + Rz ez = = = (F ix + F iy + F iz ) (Fix ex + Fiy ey + Fiz ez ) Fix ex + Fiy ey + Fiz ez .

S5 im Lageplan geben kann: ein Seil, das dem Linienzug folgt, ist unter der Wirkung der Kr¨afte F 1 , . . , F 4 im Gleichgewicht. Bilden die Kr¨afte F i eine Gleichgewichtsgruppe (R = 0, M = 0), so fallen sowohl erster und letzter Polstrahl als auch erster und letzter Seilstrahl zusammen (Abb. 22); Krafteck und Seileck sind dann geschlossen (vgl. 2). Abb. 22 Sind die Kr¨afte F i nur auf ein Kr¨aftepaar reduzierbar, so ist das Krafteck zwar geschlossen (R = 0), der erste und der letzte Seilstrahl sind jedoch parallel und schneiden“ sich erst im Unendlichen (Abb.

12 (B) (A) Mi = 0. Die Wahl des Bezugspunktes spielt Mi = 0 auch also keine Rolle; er kann auch außerhalb des K¨orpers liegen. An Stelle von zwei Kraft- und einer Momentengleichgewichtsbedingung kann man auch mit einer Kraft- und zwei Momentenbedingungen arbeiten. 14) auch Fiy = 0 zur Folge haben, sofern nur xA = 0 ist. 12) gleichwertig sind, d¨urfen also nicht beide Bezugspunkte A und B auf einer Geraden liegen (hier die y-Achse), die senkrecht zu der Richtung ist, in der Kr¨aftegleichgewicht gebildet wird (hier die x-Richtung).

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Adiabatic Expansion in Case of Vanishing Increments by Barus C.


by Paul
4.0

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